elmagg teori tenta vt-24

det statiska E-fältet inuti en perfekt ledande metall är alltid E=0 ja

D-fältet, D, har enheten C/m^2 ja

speglingsmetoden kan användas för att lösa Poissons ekvation i vissa geometrier ja

på litet avstånd från en ändligt lång linjeladdning så avtar E-fältet som 1/R^2 nej

på stort avstånd från en ändligt lång linjeladdning så avtar E-fältet som 1/R^2 ja

på stort avstånd från en elektrisk dipol avtar potentialen som 1/R nej

vid resistansberäkning ger antagande om approximativ potentialfördelning en övre gräns på resistansen nej

vid resistansberäkning ger antagande om approximativströmfördelning en övre gräns på resistansen nej ja

strömtäthetsfältet J, har enheten A/m^3 nej

kontinuitetsekvationen formuleras som ∇ · J =0 i statiken ja

ohms lag gäller för en konvektionsström nej

ohms lag gäller för en konduktionsström ja

ett blixtnedslag är ett exempel på en konduktionsström nej

B-fältets normalkomponent är kontinuerlig i gränsen mellan två material om det går en ytström i gränsytan ja

B-fältets tangentialkomponent är kontinuerlig i gränsen mellan två material om det går en ytström i gränsytan nej

Randvillkoren för B-fältet härleds från kontinuitetsekvationen nej

magnetiska dipoler används för att modellera magnetiska egenskaper ja

en stark permanentmagnet har ett linjärt samband mellan B- och H-fältet nej

I elektromagnetismen (dynamiken) är E-fältets tangentialkomponent kontinuerlig i gränsen mellan två material med olika permittivitet ja

I elektromagnetismen (dynamiken) är E-fältets normalkomponent kontinuerlig i gränsen mellan två material med olika permittivitet nej

I elektromagnetismen (dynamiken) är H-fältets tangentialkomponent kontinuerlig i gränsen mellan två material med olika permittivitet nej

I elektromagnetismen (dynamiken) är H-fältets normalkomponent kontinuerlig i gränsen mellan två material med olika permittivitet nej

E-fältets tangentialkomponent på en perfekt ledande yta är alltid noll för tidsvarierande fält ja

E-fältets normalkomponent på en perfekt ledande yta är alltid noll för tidsvarierande fält nej

en tidsvarierande ström i en ledare ger enbart upphov till ett tidsvarierande B-fält i området runt ledaren ja

Den magnetiska vektorpotentialen relateras till magnetfältet som ∇·A=B nej

Den magnetiska vektorpotentialen relateras till magnetfältet som ∇ x A=B ja

Lentz lag är ett av Maxwell´s postulat nej

Lentz lag säger att inducerade strömmar förstärker förändringarna i det pålagda magnetfältet nej

Enligt Lentz lag så induceras strömmar i en metallskiva som ligger stilla i ett statiskt magnetfält nej

Den lagrade energin hos en spole har ett kvadratiskt beroende av strömmen i spolen ja

Den lagrade energin hos två spolar som är magnetiskt kopplade till varandra fås genom att summera uttrycken på energin hos respektive spole nej

Beräkning med komplexa fält, jw-metoden, bygger på att man kan anta att fälten varierar cosinusformat (eller sinusformat) i tiden ja

Beräkning med komplexa fält, jw-metoden, kan endast användas för beräkningar på plana vågor nej

Det skulle vara möjligt att definiera tidsberoendet för komplexa fält som e^(-iwt) ja

Att ett material är dispersivt betyder att ljushastigheten varierar med frekvensen ja

En plan våg (benämnd uniform plane wave i kursboken) kan ha en B-fältsvektor riktad i utbredningsriktningen nej

En plan våg (benämnd uniform plane wave i kursboken) kan enbart uttryckas på komplex form om det har ett harmoniskt varierande tidsberoende (med andra ord ett cosinusformat/sinusformat tidsberoende) nej

En plan våg (uniform plane wave) har alltid en B-fältsvektor riktad vinkelrätt mot utr ja

En plan våg (uniform plane wave) kan ha en E-fältsvektor som riktad parallellt med B-fältsvektorn nej

En plan våg (uniform plane wave) som transmitteras genom en gränsyta bryts enligt Snells lag om den propagerar in snett mot gränsytan ja

Vid beräkning med Fresnell´s ekvationer behöver man inte ta hänsyn till vågens polarisering nej

Vid beräkning av reflektion och transmission vid vinkelrätt infall behöver man inte ta hänsyn till vågens polarisering ja

vågimpedansen kan vara ett komplext tal ja

vågimpedansen för vakuum är ett reellt tal ja

För en mycket god ledare gäller normalt att σ/ωμ >>1 ja

För en mycket god ledare gäller normalt att σ/ωε << 0 nej

Inträngningsdjupet ökar med ökande frekvens ja

vågimpedansen för ett material med förluster, dvs σ > 0, är ett reellt tal nej

Direktiviteten säger något om hur en antenns riktningsberoende ser ut ja

strålningsresistansen säger något om hur en antenns riktningsberoende ser ut nej

En bra och effektiv sändarantenn karakteriseras av att dess strålningsresistans är hög ja

En hertzdipol är en våglängd lång nej

strömmen i antennen är konstant längs en hertzdipol i varje given tidpunkt ja

Strömmen i en hertzdipol är konstant i tiden nej

Strålningsresistansen hos en hertzdipol är större än för en halvvågsdipol nej

Fältet från en hertzdipol kan härledas mha Biot-Savarts lag nej

Click

Type

Listen

Games

Print